（1）导电性和介电性 矿物的导电性 （electric conductivity）是指矿物对电流的传导能力。它主要取决于化学键类型及内部能带结构特征。
半导体矿物的导电性主要受杂质元素的存在及晶格缺陷的影响，此外，还随温度而变化。当矿物受到温差变化影响时，在冷、热端点会产生热电动势（即温差电动势），称为热电效应（thermoelectric effect），通常以热电系数（ α ，μV/℃）（thermoelectric coefficient）表示。半导体这种导电性称为热电性（或称温差电性，thermoelectricity）。对这些矿物热电效应的研究，将有助于了解矿床的成因、评价矿化，并且可指导找矿。
矿物的介电性（dielectricity）是指不导电的（即电介质的，dielectric）或导电性极弱的矿物在外电场中被极化产生感应电荷的性质，常通过测定其介电常数（即电容率，dielectric constant）来研究。
介电常数的大小主要取决于阴、阳离子的类型、半径、极化率及矿物的内部结构。硫化物和氧化物的介电常数较大。
矿物分选时，常可利用其介电性来分离电介质矿物，研究矿物的介电常数也有助于划分成矿阶段、判断矿床成因等。
（2）压电性和热释电性 压电性和热释电性均主要存在于无对称中心、具极轴（即在该轴两端无对称关系）的电介质晶体中。
矿物的压电性（piezoelectricity）是指某些电介质的单晶体，当受到定向压力或张力的作用时，能使晶体垂直于应力的两侧表面上分别带有等量的相反电荷的性质。若应力方向反转时，则两侧表面上的电荷易号。
晶体在机械应力的作用下，两端能产生最强电荷的方向称为电轴（piezoelectric axis）。电轴必须是晶体中的极轴。
晶体在机械压、张应力不断交替作用下，即可产生一个交变电场，这种效应称为压电效应（piezoelectric effect）。若将压电晶体置于一个交变电场中，则会引起晶体发生机械伸缩的效应，称为电致伸缩（electrostriction），或称反压电效应（converse piezoelectric effect）。当交变电场的频率和压电晶体本身机械振动的频率一致时，则将发生特别强烈的共振现象。
压电效应的本质是由于机械作用而引起电介质晶体的极化。晶体因应力作用而导致晶格变形，造成正、负电荷重心不再重合，受晶体对称性的制约，沿极轴的两端是不对称的，从而使总的电偶极矩不为0，引起晶体表面荷电。
由于无论在何种外界作用下，具有对称中心的晶体的总电矩永远为0，即此类晶体中不可能存在极轴，故无压电性。而只有20种无对称中心的晶类可能具有压电性。但是，点群432因对称性高，其所有压电系数皆为0，因此，也没有压电效应。
晶体的压电性具明显的异向性。例如，α-石英属于32点群，当沿晶体的极轴L 2 （即石英晶体的电轴）方向施加应力时，在垂直该方向的两侧表面就会出现数量相等而符号相反的电荷。若沿L 3 （非极轴）方向施加应力，则无电荷产生。
晶体的压电性具有重要的理论意义和经济价值，它不仅可以帮助正确地确定晶体的对称性，同时也广泛应用于无线电、雷达及超声波探测等现代技术和军事工业中，用于谐振片、滤波器和超声波发生器等。
矿物的热释电性（pyroelectricity）是指某些电介质晶体在加热或冷却时，其一定结晶学方向的两端的表面会产生相反电荷的性质。
实验证明，热释电效应源于晶体的自发极化。晶体由于温度变化热胀冷缩，导致晶格中的电荷相对位移，使晶体的总电矩发生变化，而导致晶体表面荷电。热释电晶体属于压电晶体中的一部分。热释电晶体可同时具有压电性，而压电晶体却不一定具有热释电性。机械应力作用于晶体，可以沿着一定的方向进行。
晶体受热时，会沿着各个方向同时膨胀，而且在相互对称的方向上具有相同的膨胀系数，其离子极化所形成的电偶极也是对称分布的，总电矩为0。因此，只有当晶体中存在唯一的极轴时，才有可能由膨胀而引起晶体的总电矩的改变。
可见，热释电性要求晶体具有单向极轴，即晶体中仅有唯一的极轴方向。故只有属于中、低级晶族的10种极性点群（其极轴是单向的，如1、2、m、mm2、3、3m、4、4mm、6和6mm点群）的电介质晶体才有可能具有热释电性。